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  • Instabilidade elétron-fônon no grafeno revelada por sondas de ruído globais e locais
    p Dinâmica de não equilíbrio no grafeno, sondado global e localmente. (A) Esquema do dispositivo:dispositivo de grafeno encapsulado em hBN (nitreto de boro hexagonal) em substrato de diamante contendo centros NV (Nitrogen-Vacany) para nanomagnetometria. (Inserção) A imagem óptica do dispositivo A1 encapsulado em hBN limpo (6 μm x5,4 μm) (B) Condição para emissão Cerenkov de fônons:quando vD> vs, a emissão estimulada de fônon (ph) domina a absorção (direita). (C) Resistência de duas sondas versus densidade da portadora do dispositivo A1 (T =10 K). (D) Densidade de corrente em função do campo elétrico aplicado (T =80 K) no dispositivo limpo A1 (azul) e no dispositivo desordenado B1 (7 μm por 18 μm, Preto). A linha tracejada cinza indica onde vD =vs para o modo acústico longitudinal. (E) PSD de ruído eletrônico global (em média acima de 100 a 300 MHz) em função da potência de polarização nos dispositivos A1 (azul) e B1 (preto). A curva azul satisfaz vD> vs para P> 0,12 μW / μm2. (F) Ruído magnético local (medido por nanomagnetometria NV) versus potência de polarização aplicada no dispositivo limpo C1 em substrato de diamante. Barras de erro representam intervalos de confiança de 95%. Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aaw2104

    p Compreender fenômenos de não-equilíbrio para controlá-los com eficácia é um grande desafio na ciência e na engenharia. Em um estudo recente, Trond. I. Andersen e colegas dos departamentos de física, química, ciência e engenharia de materiais nos EUA, O Japão e o Canadá usaram eletricidade para desequilibrar os dispositivos de grafeno ultrafinos e observar a instabilidade manifestada como flutuações de corrente aumentadas e condutividade suprimida em frequências de micro-ondas. p Usando a configuração experimental, eles descobriram que a corrente contínua em altas velocidades de deriva gerou um grande aumento no ruído em frequências gigahertz e o ruído cresceu exponencialmente na direção da corrente. Andersen e colegas de trabalho creditaram o mecanismo de emissão observado, à amplificação de fônons acústicos pelo efeito Cerenkov (um brilho azul característico resultante de partículas carregadas que passam por um isolador a uma velocidade maior que a velocidade da luz naquele meio) e agora publicamos os resultados em Ciência .

    p Os cientistas mapearam espacialmente as flutuações de corrente de não-equilíbrio usando sensores de campo magnético em nanoescala para revelar que elas cresceram exponencialmente ao longo da direção do fluxo de portadores. Andersen et al. creditaram a dependência observada do fenômeno na densidade e temperatura, à instabilidade de Cerenkov elétron-fônon em velocidades de deriva supersônica. As velocidades de deriva supersônica ocorreram quando a população de certos fônons aumentou com o tempo devido à emissão forçada de Cerenkov, quando a velocidade de deriva de condução de elétrons era maior do que a velocidade do som (V D > V S ) no meio. Os resultados experimentais podem oferecer a oportunidade de gerar frequências terahertz sintonizáveis ​​e construir dispositivos fonônicos ativos em materiais bidimensionais.

    p Fenômenos de não equilíbrio acionados em sistemas eletrônicos e ópticos exibem uma dinâmica rica, que pode ser aproveitado para aplicações como diodos Gunn e lasers. Materiais bidimensionais, como grafeno, são uma nova plataforma cada vez mais popular para explorar tais fenômenos. Por exemplo, dispositivos de grafeno ultraclean modernos demonstram altas mobilidades e podem ser conduzidos a altas velocidades eletrônicas com instabilidades previstas para incluir instabilidades hidrodinâmicas em fluidos eletrônicos e instabilidades de Dyakonov-Shur onde os elétrons conduzidos podem amplificar plasmons.

    p TOP:Circuito de medição. Diagrama de circuito para a medição de ruído (caixa vermelha) e condutividade diferencial AC (caixa amarela). ESQUERDA:Fabricação do dispositivo em substrato de diamante. (A) Esquema do dispositivo:Grafeno de monocamada (cadeia cinza) foi colocado em contato com grafite e encapsulado com nitreto de boro hexagonal (hBN). O grafeno de poucas camadas (FLG) foi usado como porta superior. (B-H) Micrografias de fabricação do dispositivo, com barra de escala de 40 µm em (B) - (G) e 500 µm em (H). (B) Grafeno esfoliado. A linha tracejada branca indica a região da monocamada. (C) Pilha completa em substrato de diamante com centros NV implantados rasos (40-60 nm de profundidade). (D) Contatos iniciais e fio para fornecer ruído de referência (eletrodo mais à esquerda). (E) Dispositivo após gravação para definir a geometria. (F) Contatos de borda construídos através de corrosão e subsequente evaporação térmica. (G) Dispositivo com máscara de corrosão para desconectar o topgate dos contatos de borda. Observe que as ondulações visíveis na imagem estão inteiramente contidas no grafeno da porta superior e não devem afetar as propriedades de transporte do grafeno do canal, devido ao dielétrico hBN espesso (∼ 90 nm). (H) Diamante de cristal único inteiro (2 × 2 mm2), com dispositivo ligado por fio. À DIREITA:Fabricação do dispositivo em substrato de Si / SiO2. (A) Esquema do dispositivo:Grafeno monocamada (cadeia cinza) foi encapsulado com nitreto de boro hexagonal (hBN). O substrato de silício foi usado como um backgate global. (B) - (F) Micrografias de fabricação do dispositivo, com barra de escala de 20 µm. (B) Grafeno esfoliado. (C) Pilha completa no substrato. (D) Contatos iniciais. (E) Contatos de borda construídos através de corrosão e subsequente evaporação térmica. (F) Dispositivo após gravação de definição de geometria. Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aaw2104

    p O estudo das propriedades eletrônicas do grafeno sob condições extremas de não-equilíbrio, portanto, fornece uma base de teste produtiva para avaliar e monitorar fenômenos de transporte exóticos. Além do uso de geração de sinal de alta frequência, Andersen et al. investigou a dinâmica de não equilíbrio subjacente durante o transporte de elétrons em dispositivos de grafeno ultraclean contendo uma velocidade de deriva de elétrons extremamente alta. Compreender a dinâmica de não-equilíbrio é vital para muitas aplicações técnicas do grafeno; incluindo transistores de alta frequência, fontes de luz incandescente ultrarrápida e interconexões de transporte flexíveis. Contudo, é difícil perceber as estabilidades eletrônicas na prática, devido ao aumento do espalhamento de fônons em altas velocidades de deriva.

    p Em princípio, enquanto a perda de espalhamento de fônon é tipicamente irreversível, fônons de longa vida podem atuar como uma fonte dominante de instabilidade dentro da configuração experimental. Quando a velocidade eletrônica deriva (V D ) excede a velocidade do som (V S ), a emissão de fônon torna-se maior do que a absorção de fônon, resultando em um crescimento exponencial da população de fônons, conhecido como amplificação de fônon Cerenkov. O fenômeno foi muito explorado na teoria como uma técnica para produzir ondas acústicas de alta frequência, com acompanhamento de evidência experimental em sistemas em massa e superredes semicondutoras obtidas usando medições acústicas e ópticas posteriormente.

    p Medições de ruído local resolvidas espacialmente com magnetometria NV. (A) Imagem de fluorescência de centros NV sob o dispositivo C2, com contatos de cores falsas e bordas adicionadas. (B) Relaxamento de spin NV de polarizado para estado térmico (linha tracejada), quando as densidades de corrente j =0 mA / μm (azul escuro) ej =−0,19 mA / μm (azul claro) passam pelo dispositivo. Linhas sólidas são encaixes. em, número quântico de spin. (C) Ruído magnético local próximo ao contato do dreno em função da densidade de corrente de grafeno (dispositivo C1) no regime dopado de elétron (e) - e buraco (h) (azul e vermelho, respectivamente). (D) Mapa espacial do ruído magnético local (dispositivo C2) em j =0,18 mA / μm e n =0,92 × 1012 cm − 2. O perfil espacial é consistente com o crescimento exponencial de fônons devido à amplificação de Cerenkov (cartoon, principal). A curva preta tracejada mostra o excesso de população de fônons teoricamente previsto (compensado para compensar o ruído de fundo). a.u., unidades arbitrárias. (E) A direção do crescimento é revertida mudando a direção atual (esquerda) ou o sinal do portador de carga (direita). Barras de erro representam intervalos de confiança de 95%. Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aaw2104

    p No presente trabalho, Andersen et al. usaram dispositivos de grafeno eletricamente fechados fabricados em substratos de diamante e silício / dióxido de silício, encapsulado em nitreto de boro hexagonal (hBN) em temperaturas criogênicas (T =10 a 80 K) para conduzir os experimentos propostos. A configuração experimental forneceu propriedades de transporte de baixa polarização para o sistema de grafeno ultraclean com uma mobilidade variando de 20 a 40 m 2 /V.s em uma densidade de portadora (2 x 10 12 cm -2 ), correspondendo a transporte quase balístico. Devido à alta mobilidade, portadores poderiam ser acelerados por um campo elétrico para altas velocidades de deriva para observar a resposta de corrente não linear, enquanto um dispositivo desordenado contrastantemente mostrou comportamento ôhmico linear.

    p Para estudar o comportamento de não equilíbrio, primeiro, Andersen et al. mediu o ruído global na corrente fonte-dreno com um analisador de espectro, ao variar o poder de polarização aplicado ( P ) Os resultados indicaram uma nova fonte de ruído em dispositivos de grafeno com baixa desordem, encapsulado em hBN. Para obter informações sobre a anomalia observada, os cientistas realizaram medições de ruído espacialmente resolvidas construindo dispositivos de grafeno em substratos de diamante com impurezas de centro de cor com vazio de nitrogênio raso de 40 a 60 nm de profundidade. Eles mediram os qubits de spin semelhantes a átomos usando microscopia confocal e sondaram o ruído da corrente em nanoescala medindo os campos magnéticos resultantes.

    p Andersen et al. sondou a dependência espacial do ruído anômalo observando opticamente centros de NV únicos ao longo do dispositivo para medir sua taxa de relaxamento de spin. O ruído exibiu uma simetria clara com a direção da corrente, um resultado inesperado, uma vez que o ruído global e as propriedades de transporte são independentes da direção da corrente. Então, usando a porta do dispositivo, Andersen et al. demonstraram que o sinal de ruído local dependia da direção do fluxo do momento e não da carga. The scientists also showed that the noise was small at the carrier entry point but grew exponentially as the carrier flowed across the 17-µm long device.

    p Slow dynamics in global electronic measurements. (A) Global noise spectra at n =2 × 1012 cm−2. Colored curves:clean device A2 (9.5 μm by 11 μm) at bias ranging from 0 to 0.8 V (bottom to top). Black curve:disordered device B1 at maximum power applied to device A2 (scaled 7×). (B) Ac differential conductivity spectra (excitation:−20 dBm) (19) with biases 0 to 0.8 V [top to bottom, colors same as in (A)]. The real (Re) component is suppressed at low frequencies. Gray curve:imaginary (Im) component at 0.8 V. Black curves are fits. (C and D) Features in noise and conductivity spectra shift to higher frequencies in a shorter (6-μm) device (device A1) under similar electric field as maximum in (A) and (B). (E and F) Extracted traversal time from (B) and (D) as a function of drift velocity and device length. Dashed curves correspond to speed of sound in graphene [light gray, transverse acoustic (TA); dark gray, longitudinal acoustic (LA)]. (G) Cartoon of important rates in the driven electron-phonon system. During Cerenkov amplification, the correlation time observed in electronic measurements is limited by the phonon traversal time, tT=L/vs. Crédito: Ciência , doi:10.1126/science.aaw2104

    p The scientists consistently explained all observations using the electro-phonon Cerenkov instability. As a key insight of the study, Andersen et al. showed that when the electronic drift velocity exceeded the speed of sound (supersonic drift velocity), the forward-moving acoustic phonons experienced a faster rate of simulated emission than absorption. Pristine graphene also exhibited long acoustic phonon lifetimes; Portanto, an emitted phonon could stimulate the emission of exponential growth in the setup.

    p When they modelled these effects mathematically, the results agreed well with experimental outcomes, while the anomalous noise further increased with increasing device length. The model predicted that the observed electron-phonon instability would give rise to a conductivity spectrum. The scientists continued to explore the nonequilibrium dynamics using models of the electron-phonon system.

    p Dependence on bath temperature and charge density. (A) Global noise PSD as a function of bath temperature at constant drift velocities and n =2 × 10^12 cm−2. (B) Calculated peak phonon emission frequency, which can be tuned via the graphene carrier density (blue:Te =0 K; red:Te =320 K). (C) Normalized global current noise as a function of carrier density for different device lengths (j =0.6 mA/μm). Solid curves show predicted total phonon emission. (D) The charge density at which the noise peaks (npeak) for a wider variety of samples than in (C), with fit (blue). Error bars represent sampling spacing of carrier densities. Crédito: Ciência , doi:10.1126/science.aaw2104.

    p Since the Cerenkov amplification is sensitive to the phonon lifetime, the scientists expected the effects to intensify at lower temperatures due to slower anharmonic decay. Contudo, as Andersen et al. reduced the temperature from 300 to 10 K, they observed a strong increase in noise – in clear contrast to the decreasing thermal noise observed at low drives (vD≲vs), suggesting that the amplification process was limited by scattering with thermally occupied modes.

    p Desta maneira, Andersen et al. extensively detailed how nonequilibrium dynamics stemming from electron-phonon instability could be demonstrated in a 2D material. Nos experimentos, the driven electron-phonon system showed rich nonequilibrium dynamics that merit further investigations using new techniques to directly characterize the phonon spectrum and gain further insights. Previous theoretical studies had predicted amplified phonons in graphene with frequencies as high as 10 THz, substantially higher than those in several other materials.

    p The experimental system can offer pure electrical generation and phonon amplification in a single micrometer-scale device with wide frequency tunability. Andersen et al. envision applications that will explore coupling to a mechanical cavity to develop a phonon laser, and outcoupling of the amplified sound waves to far-field terahertz radiation for medical imaging and security screening imaging (due to the degree of imaging transparency offered), comunicações sem fio, quality control and process monitoring in manufacturing applications. The results by Andersen et al. represent a promising step towards the development of new-generation active phononic and photonic devices for multidisciplinary applications in future work. p © 2019 Science X Network




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