Pequenos desvios de um satélite significam que a trajetória do satélite se afasta da trajetória elíptica perfeita que usamos na descrição até agora. Se o desvio for pequeno, podemos calcular o efeito desse desvio no período e no movimento apogeu-perigeu.
Desvios de vários tipos podem ser causados ​​se a força gravitacional central não for a única que atua sobre o satélite. Também pode desviar-se se o satélite não se mover no plano equatorial do corpo central em rotação, ou se este último não for esférico, mas oblato. Tudo isso causa perturbações periódicas no movimento do satélite.
O período \(P_+\) de um satélite que está ligeiramente perturbado em sua trajetória elíptica pode ser calculado a partir de seu semieixo maior \(a_+\), usando uma equação semelhante à de \(T_0\) para o movimento imperturbado.
$$T_0 =2\pi\sqrt{\frac{a^3}{Gm}}$$
Aqui \(a\) é o semieixo maior do movimento imperturbado e \(T_0\) é o tempo de revolução correspondente. \(P_+\) está relacionado a \(a_+\) por
$$P_+ =2\pi\sqrt{\frac{a_+^3}{Gm}}=T_0\sqrt{\frac{a^3}{a^3_+}}=T_0 \left( \frac{ 1+e'}{1+e} \direita)^{3/2}$$
onde \(e'\) é a excentricidade do movimento perturbado e \(e\) a do movimento não perturbado.

A posição do satélite irá precessar, o que significa que o eixo principal girará lentamente no plano da órbita a partir do que seria o eixo principal do movimento imperturbado. A velocidade dessa rotação é dada por
$$\omega_a=\frac{2\pi}{P_+}-\frac{2\pi}{P_e}=\frac{2\pi}{T_0}\left(\frac{3}{2}e \cos i \sqrt{\frac{a}{GM_e}} + \frac{3n_e R_E^2 a cos i}{2GM_e a}\right)$$
Onde:
- \(\omega_a\) é a velocidade angular de precessão.
- \(P_e\) é o período de rotação da Terra:\(P_e=24\) horas.
- \(G\) é a constante gravitacional:\(G=6,67\cdot 10^{-11}\text{ m}^3\text{ kg}^{-1}\text{s}^{-2 }\).
- \(a\) é o semieixo maior.
- \(M_e\) é a massa da Terra:\(M_e=5,98\cdot 10^{24}\text{ kg}\).
- \(R_e\) é o raio da Terra:\(R_e=6,38\cdot 10^6\text{ m}\).
- \(i\) é a inclinação da órbita em relação ao plano equatorial.