Sondando a eletrodinâmica do grafeno usando espectroscopia terahertz no chip. (A) Modos de transporte atuais de uma folha de grafeno. O modo de momento zero corresponde a um plasma de elétrons e buracos contra-propagadores e pode ser relaxado por interações elétron-buraco. O modo de momento finito corresponde a um fluido de co-propagação de elétrons ou buracos com carga líquida diferente de zero e não pode ser relaxado por interações de portadores de carga. O vetor J denota o fluxo de corrente líquido. (B) Desenho da amostra. Interruptores fotocondutores (“emissor” e “detector”) acionados por um laser pulsado emitem e detectam pulsos terahertz dentro do guia de ondas. O pulso transmitido é reconstruído medindo a corrente coletada pelo pré-amplificador (“A”) como uma função do atraso entre os trens de pulso de laser iluminando o emissor e o detector. O grafeno é opcionalmente excitado por um feixe pulsado separado (“bomba”) para aquecer o sistema de elétrons. (C) Fotografia da heteroestrutura embutida no guia de ondas. Eletrodos de grafeno de poucas camadas (FLG) fazem contato com a folha de grafeno monocamada em estudo e o eletrodo de porta WS2. Barra de escala:15 mícrons. Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aat8687
Espera-se que o grafeno se comporte como um crítico quântico, plasma relativístico conhecido como "fluido de Dirac" próximo à neutralidade de carga, no qual elétrons sem massa e lacunas colidem rapidamente. Em um estudo recente agora publicado em Ciência , Patrick Gallagher e colegas de trabalho nos departamentos de física e ciência dos materiais nos EUA, Taiwan, China e Japão usaram espectroscopia terahertz no chip e mediram a condutividade óptica dependente da frequência do grafeno entre 77 K e 300 K de temperatura de elétrons pela primeira vez. Adicionalmente, os cientistas observaram a característica de taxa de espalhamento crítica quântica do fluido de Dirac. Em alta dopagem, Gallagher et al. descobriu dois modos distintos de condução de corrente com momento total zero e diferente de zero como uma manifestação da hidrodinâmica relativística.
O trabalho revelou a criticidade quântica do material em que cada local está em uma superposição quântica de ordem e desordem (semelhante ao gato hipotético de Schrödinger em uma superposição quântica de 'morto' e 'vivo') e a excitação dinâmica incomum em grafeno perto da carga neutralidade. Os físicos consideram os efeitos relativísticos quânticos nos sistemas experimentais que influenciam a matéria condensada muito pequenos para uma descrição precisa pela equação de Schrödinger não relativística. Como resultado, estudos anteriores relataram sistemas experimentais de matéria condensada, como o grafeno (uma única camada atômica de carbono), no qual o transporte de elétrons era governado pela equação (relativística) de Dirac.
A teoria do líquido de Fermi de Landau define as interações eletrônicas de um metal típico como um gás ideal de quasipartículas não interagentes. Em grafeno monocamada, esta descrição não se aplica devido à sua estrutura de bandas de dispersão linear e interações de Coulomb minimamente selecionadas. Quase neutralidade de carga, espera-se, portanto, que o grafeno hospede um "fluido de Dirac, "que é um plasma quântico crítico de elétrons e buracos governados pela hidrodinâmica relativística. No grafeno levemente dopado, uma consequência surpreendente da hidrodinâmica relativística é que a corrente pode ser transportada por dois modos distintos; com momento total zero e diferente de zero, também conhecido como "ondas de energia" e "plasmons" em alguns estudos.
Configuração experimental. Esquerda:fotografia de grande área do dispositivo de guia de ondas. À direita:vista em corte transversal da heteroestrutura abaixo dos eletrodos de guia de ondas. Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aat8687
Conforme o doping aumentou, esperava-se que o peso do modo de momento zero diminuísse, enquanto o do modo de momento finito aumentou para cruzar suavemente do comportamento do fluido de Dirac para o comportamento do líquido de Fermi. Experimentos anteriores no limpo, o grafeno monocamada demonstrou a física de muitos corpos no grafeno, com exemplos incluindo estudos sobre fenômenos de transporte de baixa frequência consistentes com descrições hidrodinâmicas. Experimentos adicionais indicaram violação da lei Wiedemann-Franz - como uma assinatura do fluido de Dirac e como evidência direta de movimento coletivo em um fluido eletrônico quântico, e o fluxo viscoso de elétrons. Mesmo que as colisões elétron-buraco tenham mostrado limitar a condutividade no grafeno de bicamada neutra de carga, a observação direta da condutividade quântica crítica do fluido de Dirac permaneceu indescritível.
Experimentalmente, a espectroscopia terahertz no domínio do tempo é uma sonda ideal em uma ampla faixa de frequência para observar a condutividade quântica crítica, mas o uso do dispositivo é limitado a filmes de grande área de qualidade inferior, dentro do qual a física dos fluidos de Dirac é obscurecida. No presente trabalho, Portanto, Gallagher et al. alavancou o confinamento do sub comprimento de onda de um guia de onda coplanar para medir a condutividade óptica terahertz do grafeno, na espessura da escala de dez mícrons, encapsulado em nitreto de boro hexagonal (HBN). Eles usaram a configuração experimental para medir a condutividade do material em temperaturas de elétrons (T e ) variando entre 77 e 300 K para confirmar a taxa de espalhamento crítico quântico perto da neutralidade de carga. Os cientistas também demonstraram a coexistência de modos de momento zero e de momento finito em dopagem diferente de zero.
Condutividade óptica do grafeno dependente da frequência no regime líquido de Fermi. (A) partes reais e (B) imaginárias de condutividade óptica extraída para várias energias de Fermi entre 46 e 119 meV (dopagem de elétrons) a 77 K. Curvas sólidas são ajustes Drude usando apenas a taxa de espalhamento τ – 1 como um parâmetro de ajuste livre para cada curva. O detalhe em (A) mostra um exemplo dos dados de corrente no domínio do tempo usados para extrair a condutividade no domínio da frequência; o traço roxo mostra a forma de onda transmitida em 119 meV, e o traço preto mostra a forma de onda transmitida na neutralidade de carga, que é usado como uma referência. Inserção em (B) mostra o τ – 1 extraído em temperaturas de rede de 77 K e 300 K. Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aat8687
Na configuração experimental, Gallagher et al. usou interruptores fotocondutores feitos de materiais semicondutores com vida útil de aproximadamente um picossegundo (ps) para realizar a emissão e detecção de pulsos de terahertz. A chave emissora em contato com o traço do guia de onda inferior foi polarizada com uma tensão CC. Quando acionado por um pulso de laser, o emissor polarizado tornou-se altamente condutivo por 1 ps. O processo injetou um pulso de corrente no guia de onda coplanar para interagir com o grafeno antes de chegar a uma chave detectora abrangendo ambos os traços. Na prática, os cientistas obtiveram menos ruído controlando o comprimento do caminho óptico e detectando a corrente, para medir o perfil no domínio do tempo do pulso de tensão transmitido (dV / dt).
Depois de otimizar as condições experimentais, os cientistas investigaram pela primeira vez a condutividade óptica do líquido Fermi a 77 K (T 0 ) As formas de onda transmitidas continham nítidas, recursos de subpicosegundos que evoluíram com a tensão da porta para resultar em transmissão máxima com neutralidade de carga. Para extrair a condutividade óptica dos dados no domínio do tempo e justificar as simulações de elementos finitos, os cientistas modelaram o dispositivo como um infinito, linha de transmissão sem perdas. Gallagher et al. em seguida, sondou o transporte na neutralidade de carga, observando a mudança na transmissão terahertz (∆V), aquecendo opticamente o sistema de elétrons de T 0 =77 K a temperaturas variáveis de elétrons (T e ) Para variar a temperatura na configuração experimental, eles ajustaram o atraso entre a bomba óptica e o pulso da sonda terahertz.
Taxa de espalhamento crítico quântico do fluido de Dirac. (A) Partes reais e (B) imaginárias da mudança na condutividade óptica na neutralidade de carga após o aquecimento óptico do sistema de elétrons a uma temperatura Te acima da temperatura de equilíbrio T0 =77 K. Cada curva corresponde a um atraso diferente entre o pulso da bomba óptica (fluência 21 nJ cm – 2) e pulso de sonda terahertz. As curvas sólidas são ajustadas a uma diferença entre as funções Drude em Te e T0, usando Te e a taxa de espalhamento τ – 1 (Te) como parâmetros de ajuste livre para cada par de curvas da condutividade complexa. (C) Os marcadores azuis indicam as taxas de espalhamento e as temperaturas dos elétrons extraídas dos ajustes mostrados em (A) e (B); as barras de erro indicam o erro padrão nos ajustes. A taxa de espalhamento experimental segue τ – 1 =τee – 1 + τd –1 (curva tracejada), onde τee – 1 =0,20kBTe / ħ (linha verde) é a taxa de espalhamento devido às interações do portador de carga, e τd –1 ∝ nimpTe –1 (curva pontilhada) é a taxa de espalhamento devido ao não rastreado, impurezas com carga única com densidade nimp =2,1 × 109 cm – 2. (D) Partes reais e imaginárias (círculos abertos e preenchidos, respectivamente) de σ em diferentes Te (isto é, atraso de bomba óptica diferente), replotado em função de ħω / kBTe. Os dados para Te =100 K (atraso de 21,3 ps) não entram em colapso e são omitidos. Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aat8687
Em todas as medidas, os cientistas doparam fortemente o grafeno abaixo dos traços do guia de ondas para minimizar sua impedância. As taxas de espalhamento extraídas a 77 K estavam abaixo de 0,5 e 1 THz, indicando dispersão infrequente por desordem e fônons, consistente com estudos de transporte anteriores de dopagem semelhante; confirmando assim o comportamento líquido Fermi antecipado do grafeno. Os cientistas investigaram o transporte com neutralidade de carga, observando a mudança na transmissão de terahertz. Por esta, eles aqueceram opticamente o sistema e calcularam a mudança correspondente na condutividade e na corrente transportada no grafeno de carga neutra sob condições experimentais. A evolução linear observada nos experimentos foi uma marca registrada das interações carga-portador no fluido de Dirac quântico-crítico.
Coexistência de modos de momento zero e finito em baixo dopagem. (A) Pesos Drude calculados DZ e DF dos modos de momento zero e finito (27) em levemente dopado com elétron (εF =33 meV) e grafeno não dopado. (B) partes reais e (C) imaginárias da mudança medida na condutividade óptica quando o grafeno de carga neutra em equilíbrio (T0 =77 K) é simultaneamente aquecido a uma temperatura de elétron Te (atraso da bomba óptica 3 ps, fluência 21 nJ cm – 2) e dopado para εF =33 meV. (D) partes reais e (E) imaginárias da mudança medida na condutividade óptica quando o grafeno de carga neutra a uma temperatura de elétron Te (atraso da bomba óptica 4 ps, fluência 20 nJ cm – 2) é dopada com vários εF. Os dados em cada dopagem são bem ajustados por uma única função Drude (curvas sólidas) que descreve a condutividade do modo de momento finito com parâmetros de ajuste livre Te =267 ± 3 K e τd –1 (εF) ~ 1 THz. O detalhe em (D) mostra a taxa de espalhamento para o modo de momento finito τd –1 versus Te extraído de ajustes em Te variando. As cores indicam εF como em (D), (E). Crédito: Ciência , doi:10.1126 / science.aat8687
Desta maneira, Gallagher et al. elegantemente demonstrou a concordância quantitativa entre os resultados experimentais e a teoria hidrodinâmica relativística do grafeno fluido de Dirac. Os cientistas sugeriram que o grafeno deveria hospedar fenômenos relativísticos que não são observados em sistemas eletrônicos típicos (aos quais a hidrodinâmica relativística não se aplica). Por exemplo, em metais convencionais, as ondas sonoras eletrônicas se transformam em plasmons ou são destruídas pelo relaxamento do momentum. Contudo, os novos resultados indicam que tais ondas podem existir no grafeno de carga neutra como resultado de baixa desordem e acoplamento zero aos modos de plasmon. O trabalho experimental de Gallagher et al. assim, forneceu acesso à física sutil e rica da hidrodinâmica relativística do grafeno em um experimento de bancada. Futuros experimentos podem investigar a ressonância cíclotron do grafeno em altas temperaturas.
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